LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QC \M'A » 213 



cuenta las dimensiones y si la carga está expresada en unidades elec- 

 trostáticas, es menester que h sea proporcional á : 



e 



ó bien á : 



c»t\i. 



cualquiera sea el sistema de unidades, pues el factor de proporciona- 

 lidad no depende de la elección hecha. 



Por otra parte, si r 2 es el cuadrado medio de la velocidad de un 

 electrón á la temperatura T y / la distancia para la cual la energía 



c 



potencial mutua — de dos electrones es igual á la energía KT, es preci- 



so también que la longitud de onda Xm sea proporcional á -==- ó á — = 



quedando el factor de proporcionalidad á su vez independiente de la 

 elección de las unidades. Luego si fuera posible fundar una fórmula 

 satisfactoria de la radiación sin recurrir ¡i otros elementos que los 

 suministrados por la teoría común de los electrones, habríamos de 

 encontrar para aquellas proporciones una deducción teórica y al propio 

 tiempo una definición del valor del coeficiente numérico. Pero, según 

 Lorentz, no podemos confiar mucho en el éxito, y por esto, la constante 

 // hade interpretarse mediante consideraciones de orden del todo «lis 

 tinto. Por otra parte, por constituir las ecuaciones de Hamilton el 

 verdadero fundamento del teorema de equirrepartición, hemos de pre- 

 ver que, en la teoría de los electrones, será, preciso imaginar acciones 

 á las cuales estas ecuaciones ya no sean aplicables y del todo diferen- 

 tes de las que intervienen en los problemas de la mecánica común. 



Supongamos (pie la emisión de la luz y del calor radiante se verifi- 

 que siempre por cantidades finitas de energía de magnitud determi- 

 nada para cada frecuencia, podemos admitir dos hipótesis : ó bien 

 estos elementos de energía conservan su individualidad propia du- 

 rante su propagación, lo que significa (pie quedan concentrados en 

 espacios más ó menos pequeños, ó bien cada elemento puede exten- 

 derse en espacios cada vez mayores a medida (pie se aleja desapunto 

 de origen. 



Ahora bien, si nos limitamos á la aplicación de las ecuaciones de 

 Maxwell para el campo electromagnético, tendremos (pie optar por la 

 segunda hipótesis, pues en dichas ecuaciones no hay nada susceptible 



