LA RADIACIÓN V LA TFORÍA DE LOS « QUANTA » 215 



mentales en cada uno de los cuales la energía resulta como infinita- 

 mente diluida. 



Cualquiera sea el origen de las desigualdades de la radiación, pode- 

 mos imaginar caso en que son susceptibles de producir efectos sensi- 

 bles. Supongamos, por ejemplo, que un corpúsculo M de naturaleza 

 (malquiera se encuentra en el espacio ocupado por la radiación negra : 

 experimentará presiones que no serán iguales en todas las direccio- 

 nes. Empujado ora en un sentido, ora cu otro, tomará un movimiento 

 análogo al browniano que tiene una partícula en suspensión en un lí- 

 quido. Pero sabemos que la intensidad de este movimiento depende 

 de la temperatura del liquido ambiente, y por lo tanto se puede pre- 

 ver una agitación del corpúsculo M que va á depender también de la 

 temperatura. 



Esta observación, la debemos á Einstein, y de ella podemos sacar 

 una idea de la magnitud de las desigualdades de la radiación. En 

 efecto, han de ser tales que, si hay un gran número de corpúsculos 

 idénticos á M, reciban término medio por cada grado de libertad una 



energía cinética igual á - KT. Ahora bien Einstein ideó un método 



ingenioso para efectuar este cálculo. 



"Supongamos, para precisar los datos, que el corpúsculo M no pueda 

 moverse sino en la dirección del eje de las a?, y sean v, v\ los valores 

 de su velocidad á dos épocas separadas por un intervalo (t., — í 1 )=", 

 muy grande con respecto á los períodos vibratorios, y, sin embargo, 

 bastante corto para que la diferencia (v' — v) sea muy pequeña. 



Se admite generalmente que la fuerza ejercida por la radiación se 

 compone de otras dos, la una proporcional á la velocidad t\ que puede 

 ser considerada como una resistencia, la designaremos por Av, siendo 

 A un tactor independiente de las desigualdades que consideramos, 

 pero determinado por el valor medio déla energía por unidad de volu- 

 men. En cuanto á la otra, depende al contrario de dichas desigual- 

 dades. 



Representemos por J la cantidad de movimiento comunicada al cor- 

 púsculo por esta última componente de la fuerza durante el tiempo - 

 y su masa por ni, se tendrá : 



ni r' — mv = Q — Avt (1) 



de donde : 



( A '\ 2 



o'=v 1 +-■ (2) 



V ni / m 



