LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 217 



aplicó la ecuación (4) del párrafo anterior á un solo electrón conside- 

 rado como libre. 



En efecto esta hipótesis no se opone á la aplicación de la fórmula, 

 siempre que se la multiplique por 3 para tener el valor medio de la 

 energía cinética total. 



De este modo, Lorentz encontró : 



SttIí- 



-/MX (!) 



¡r-SfpyWax (2) 



siendo F la, función F(X, T), y, para la energía: 



1 - 15 p^dX 



»"-=7nz ,„, -' (3) 



• > 



64^ 



¡ Fd'K 



De estos resultados, el gran sabio holandés dedujo después varias 

 consecuencias. 



I. Supongamos primero que la repartición de la energía sea con- 

 forme al teorema de equirrepartición, excluyéndose las longitudes de 

 onda menores que X . 



Se tendrá, según la fórmula conocida de lord líayleigh : 



F,(X,T)=^ (4) 



y de un modo independiente de la longitud de onda X : 



1«^==^KT. (5) 



Por supuesto Lorentz esperaba encontrar, como lo explicamos más 

 arriba : 



|m^ = -KT (0) 



y explico la divergencia atribuyéndola á un error en sus cálculos que, 

 sin embargo, á pesar de repetidas averiguaciones, le fué imposible 



hallar. 



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