218 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



II. Siendo el método adoptado actualmente del todo distinto del 

 procedimiento de la mecánica estadística, se puede probar por F toda 

 forma de función arbitrariamente elegida. Ahora bien, para todos los 

 c;isos compatibles con las leyes de Boltzmann y Wien, se obtiene par- 

 tiendo de la fórmula : 



F(a,T)=1 ? (/.T) 



y poniendo 



x=\T : 



1 -; 15tJ 



(Ir 



x 



)))!•- = - ; J (7) 



/ ^— (iX 



J .r' 



expresión en la cual la razón de las dos integrales es una constante, lo 

 que significa que la energía media de un electrón resulta proporcional 

 ;i la temperatura. 



III. Es particularmente interesante calcular el valor que toma la 

 energía cinética cuando la función F toma la forma : 



F(>„T,=^ > 



K" i* ( 8 ) 



e Kt < — 1 



que le atribuye la teoría de Planck, pues esta forma puede ser consi- 

 derada como la representación de la distribución real de la energía. 

 Ahora bien, poniendo : 



ch 



,r — 



XKT 



Lorentz encontró 



r°° x* 

 1 - !5^ m i) íf— l) 2 



4 



d.r 



lo «pie da : 



- m y 2 = — KT^— > r-U- (9) 



1' 8 r°° x 6 _, v 



| <lx 



J e' — l 



inn>*=0,315KT, (10) 



la razón de las dos integrales teniendo por valor : 



0,168. 



