LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 223 



I = '2-c [ j. í e ' eos y. sen %di=2TXy, í oceTdx. (8) 



Si se compara ((i) y (8), teniendo en cuenta (.">), se tiene : 



r í; 



,iT'"<l.r / , 

 Cha 



r + \,, (h . M» " 



I r '"' 



(9) 



Observemos ahora que los momentos magnéticos moleculares, de- 

 terminados cuando se compara la teoría anterior con la experiencia, 

 son tales que I alcanza raras veces el valor : 



3.10*, 



de modo que, á la temperatura común a, resulta á lo más del orden : 



H.10" 6 , 



y como los campos de que podernos disponer no pasan de 50.000 gauss, 

 á permanece siempre muy pequeña- con relación a la unidad, cuando 

 el campo exterior H actúa solo sobre las moléculas y tiende á orien- 

 tarlas, caso que se verifica con las substancias diluidas. 



Si ahora desarrollamos el segundo miembro de (9) en serie según 

 las potencias crecientes de a, obtendremos para los dos primeros 

 términos : 



Cha 1 a a 3 



S^ _ a~ 3~45 + '" (1<>) 



y podemos por lo tanto substituir á la relación (9) la siguiente : 



a 



de donde : 



I» 3 



I= 3M' H ' < U| 



ecuación que expresa la ley del paramagnetismo con un coeficiente de 



imantación molecular : 



U -JL. 



8RT 



