LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 227 



variará también muy poco y corresponderá á la saturación para la 

 temperatura considerada. Por último, resulta de la forma en que se 

 cortan la recta y la curva que el estado así alcanzado estará estable. 

 Si el campo magnetizador se vuelve nulo, habrá otro punto de inter- 

 sección en el origen y se ve fácilmente que este punto corresponde á 

 un estado inestable si se supone como lo hicimos que la recta O A se 

 encuentra debajo de la tangente OT en el origen. Resulta (píela subs- 

 tancia ha de imaníarse a-sí espontáneamente, cuando falta el campo 

 exterior H, bajo la acción mutua de sus moléculas. 



Observaremos que este resultado es del todo compatible con los 

 datos experimentales, pues las substancias ferromagnéticas están for- 

 madas por la aglomeración de un gran número de cristales. (Jada uno 

 se imanta espontáneamente en una dirección dada á la vez por la 

 orientación de la red cristalina y por los accidentes de su forma 

 exterior. 



La dirección ha de variar de un cristal á otro, y si los cristales son 

 suficientemente pequeños, la imantación media resulta nula, menos 

 para las substancias como la magnetita, en las cuales los conjuntos 

 de red uniforme pueden presentar una extensión mucho mayor que 

 en el caso de los metales. 



En resumen, la necesidad de un campo magnetizador para conseguir 

 experimentalmente la saturación, corresponde Ti la de hacer paralelas 

 las imantaciones de los varios cristales. 



La existencia de una imantación espontánea es por otra parte la 



característica más nítida de la propiedad ferromagnética. Exige que 



la recta OA se encuentre debajo de la tangente á la curva en el origen, 



v es preciso tener : 



RT 1 



ÑÍ7 < 3' 

 En cuanto á la temperatura, la relación : 



ni„ s 



H: 



:; v, 



corresponde á la desaparición del ferromagnetismo cuando crece la 

 temperatura: es el punto de transformación observado por Curie. 



A temperaturas mayores, cuando no hay campo magnético exterior, 

 la recta ya no encuentra la curva sino en el origen, pero de modo que 

 el estado correspondiente sea estable, y entonces la substancia no se 

 i manta espontáneamente. 



