LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » 239 



Sin embargo, Einstein observa que, de la confirmación experimen- 

 tal de la relación (1), no estamos autorizados a deducir ningún argu- 

 mento á favor de la hipótesis do los quanta, pues dicha confirmación 

 puede llevarnos en general, en cuanto á la mecánica, á conclusiones 

 distintas de las que se deducen de la ley de la radiación combinada 

 con la fórmula (2). 



66. Explicación de las divergencias sistemáticas entre las curvas teóri- 

 cas y experimentales. — Va dijimos que aparecen divergencias de orden 

 sistemático éntrelas curvas teóricas y experimentales cuando se refie- 

 ren á los mismos ejes; las primeras aparecen algo desviadas hacia la 

 derecha con respecto á las otras, lo que significa que el calor especí- 

 fico (ordenada) decrece menos rápidamente á las bajas temperaturas, 

 de lo previsto por la teoría. Esta diferencia necesita una explicación 

 y para ello Einstein considera que es necesario estudiar más deteni- 

 damente el mecanismo de las oscilaciones térmicas de los átomos. 



Madelung y después Sutherland han probado que, si para las sales 

 binarias, como por ejemplo KC1 se calcula, tomando por base las cons- 

 tantes de elasticidad, la frecuencia de las vibraciones elásticas cuya 

 longitud de onda es del mismo orden de magnitud que la distanciado 

 las moléculas, esta frecuencia resulta muy comparable á la del infra- 

 rrojo del mismo cuerpo obtenida por el estudio de los rayos restantes. 

 Este resultado es evidentemente de los más notables y permite supo- 

 ner que las acciones mutuas entre los átomos que originan las fre- 

 cuencias infrarrojas ó, en una forma más general, las oscilaciones de 

 los átomos en torno de sus posiciones de equilibrio, son también las 

 que se oponen á la deformación del sólido. 



Sentado esto, Madelung y Einstein han tratado de calcular, cada 

 uno por separado, estas frecuencias propias, fundándose en las cons- 

 tantes elásticas, considerando Einstein más bien las frecuencias pro- 

 pias de que depende la variación de los calores específicos. 



De este modo consiguió la relación siguiente entre v y K : 



— =X = 1,08 . 10 3 . M 3 p 6 K 2 (1) 



siendo V la velocidad de propagación de la luz en el vacío, /. la longi- 

 tud de onda que corresponde á la frecuencia v también en el vacío, M 

 la masa molecular, y p la densidad de l;i substancia considerada. 

 El sabio encontró así para la plata : 



