232 \\\l.l> DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



cck ca- 

 ris =- (2) 



Si ahora integramos y elegimos la constante de integración en una 

 forma conveniente, prescindiendo de las potencias de t mayores que 

 la segunda, tendremos sucesivamente: 



cTd- — c(T + -)d- c-ri- c Ta- 



ris = - 



T 2 + Tt T a -f Tt T T + t 



C - 1 G~- 



-kh h 



T 2 2 2T 2 



Ahora bien, tenemos : 



de donde : 



c- 

 y por consiguiente : 



E = -|p = -¿T— -5^ + C0DSt - (3) 



Por otra parte, según el teorema de Boltzmann, se tiene: 



Log W=c — 

 K 



s 



\V=cé K = (r 2KCT \ (4) 



Resulta que el cuadrado medio s de las variaciones de la energía, 

 desde el valor medio E, tiene por expresión : 



? = KcT s (5) 



\ esta expresión es absolutamente general. Se puede pues aplicarla al 

 caso de un cuerpo simple en estado sólido de frecuencia v y de n áto- 

 mos gramos. Para ello tendremos que poner: 



e^Sn^M. (6) 



(e KT — 1/ 



