I, A RADIACIÓN V LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 285 



«ler del hecho de que, cualesquiera sean los portadores de energía, el 

 número délas distribuciones posibles de ésta vaya disminuyendo con 

 ella misma. Para una energía total muy pequeña, el movimiento mole- 

 cular lia de ser coordenado en la misma forma como si el número de 

 los grados de libertad fuese también pequeño y con esto podemos 

 darnos cuenta de lo inexacto de la teoría de los «planta en la forma 

 que le atribuye Planck. Esta misma inexactitud tendría tal vez su 

 origen en el modo de considerar la limitación del número de los esta- 

 dos posibles como una propiedad de los grados de libertad considera- 

 dos individualmente. 



Sin embargo lo esencial de la teoría parece llamado a subsistir: 

 si E toma un orden de magnitud igual al de 7¿v, la fluctuación relativa 

 se vuelve del orden de la unidad, lo que significa que la fluctuación 

 de la energía resulta del orden de magnitud de la misma energía, o 

 ipie la energía total se encuentra alternativamente presente y ausente 

 y por consiguiente actúa como si no fuera divisible indefinidamente; 

 pero al propio tiempo vemos que, con esto, no sería imprescindible 

 admitir la existencia de elementos distintos de energía de m«</>ufn<l defi- 

 nida. 



71. Caso de la radiación térmica. — Con las consideraciones «pie 

 anteceden conocemos ahora las conclusiones de Einstein en lo «píese 

 refiere á las fluctuaciones de la energía. Después, el tísico de Berlín 

 busca la forma en la cual < j s necesario atribuir también á la radiación 

 una estructura discontinua en el sentido más general. Consideremos. 

 dice Einstein, un cuerpo M «!«' calor específico c, rodeado por un re- 

 cinto l T de calor específico infinito a la temperatura T y en estado «le 

 equilibrio permanente de temperatura con este ambiente. En virtud 

 «le la irregularidad de los fenómenos térmicos elementales, la energía 

 de M «'xperimenta fluctuaciones alrededor «le su valor medio E, de 

 modo que por lo general se diferencia de éste en una cantidad va- 

 riable z. 



Pero resulta del teorema de Boltzmann que el promedio cuadratín» 

 de esta fluctuación tiene por expresión 



7 : = KcT : . (1) 



Supongamos ahora que el intercambio de calor entre U y M se ve- 

 rifica únicamente por radiación. Supondremos la superficie del cuerpo 

 M completamente reflectora, menos en una pequeña parte 1! «pie al 

 contrario admitiremos perfectamente absorbente en el dominio de fre- 



