286 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



cuencia dv y completamente reflectora para <'l resto del espectro. Est;i 

 pequeña superficie S recibirá sin interrupción radiación del recinto XJ 

 y también se la mandará, siendo la energía radiante emitida por S en 

 un tiempo dado mayor ó menor que la absorbida, según que la tem- 

 peratura del cuerpo M resulte mayor ó menor que T. Luego la tempe- 

 ratura de M tiende á igualarse á T, lo que significa que las fluctuacio- 

 nes de temperatura y energía de M, determinadas por el principio de 

 Boltzmann, proceden de las fluctuaciones irregulares de los fenóme- 

 nos de la radiación, debiendo éstas ser tales que resulten de ellas las 

 fluctuaciones conocidas de la temperatura del cuerpo M ; por lo tanto 

 se puede calcularlas. Pero una propiedad general y notable de las 

 fluctuaciones de la radiación, emitida y absorbida por la pequeña parte 

 de superficie S, se puede definir prescindiendo del cálenlo. En efecto 

 lian de ser iguales en término medio, y así resulta evidentemente en 

 el caso particular en que la superficie ^ se encuentra á una distancia 

 muy pequeña de otra igual 2' que pertenece al recinto U. En tales 

 condiciones, la radiación emitida por ü' experimenta las mismas fluc- 

 tuaciones que la radiación emitida por S, y la radiación emitida por 

 £' es idéntica á la radiación absorbida por S. Si cambia la posición de 



- con respecto al recinto, la fluctuación de la energía absorbida por 



— no experimenta ninguna alteración, pues la radiación que emite es 

 independiente de su posición con respecto al mismo recinto, y el efecto 

 total de las fluctuaciones de emisión y absorción, ó sea la fluctuación 

 de energía de M es independiente también de la posición relativa, lo 

 que demuestra el principio antes enunciado. 



Del mismo modo se podría probar que las fluctuaciones de la radia- 

 ción que atraviesa á una superficie cualquiera, tomada en un campo 

 de radiación, son iguales a las de la emisión de otra superficie igual 

 que limita á un cuerpo negro. 



Designemos ahora por S la energía radiante (pie la superficie - 

 emite o absorbe, término medio, durante el tiempo t a la temperatura 

 T; S será una función de la temperatura ligada con la densidad l*, por 

 la relación : 



S = jVU3dv, (2) 



siendo V la velocidad de propagación de la luz, en el vacio. Las ener- 

 gías emitidas y absorbidas durante el tiempo t se diferirán del valor 

 medio en cantidades z, y z„ que podrán tomar valores positivos ó ne- 

 gativos con igual probabilidad. Supongamos el tiempo / bastante 



