298 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



siendo A el coeficiente de proporcionalidad de esta reacción elástica 

 con respecto á la distancia p que separa el átomo de su posición de 

 equilibrio. La energía potencial correspondiente está expresada por 



la igualdad : 



'P , , \z nni- 

 A p do=-±- = (.-,) 



1 .-• 





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lo que significa que las energías cinética y potencial son iguales. Si 

 ahora suponemos qne el cuerpo, á baja temperatura, está rodeado 

 por un gas. lógicamente liemos de admitir que, en razón de los cho- 

 ques mutuos, el equilibrio de temperatura entre el cuerpo sólido y el 

 gas corresponde a la igualdad de las energías cinéticas medias. Con 



esto el contenido de energía cinética del sólido será igual a - ET por 



¿i 



átomo gramo, y en razón de la igualdad ya comprobada de las ener- 

 gías potencial y cinética, la capacidad calorífica tendrá por valor 

 .'íRT, y por lo tanto el calor atómico será igual á : 



3R = 5,955, 



resultado de acuerdo con la ley de Dulong y Petit y los raciocinios 

 de Boltzmann. 



Ahora bien, resulta «pie, á las temperaturas muy bajas, para las 

 cuales la teoría debería ser confirmada con la mayor precisión, por 

 ser más correctas las deducciones cuando se trata de pequeñas osci- 

 laciones, la experiencia nos revela para numerosas substancias una 

 diminución muy rápida del calor específico molecular, y, según 

 Xernst, todo indica que se trata de una propiedad general deducida 

 de su conocido teorema. 



Por lo tanto, el físico de Berlín trata de poner de acuerdo la teoría 

 con la experiencia, mediante la nueva hipótesis siguiente. Consi- 

 deremos, dice, una de las tres circunferencias de oscilación que sir- 

 ven para representar el movimiento de un átomo alrededor de su 

 posición de equilibrio. Supongamos que cuando la oscilación esta 

 provocada, por ejemplo en virtud del choque de una molécula ga- 

 seosa, la energía no se pueda absorber sino por múltiples enteros de 

 un quantum proporcional á la frecuencia de las oscilaciones. Para 

 una molécjala gaseosa que se mueve libremente, tal frecuencia es 

 nula: por consiguiente, la energía cinética puede variaren una forma 

 continua y la teoría cinética de los gases subsiste sin cambio. Pero 

 los resultados son muy distintos, si se considera el caso de los cuer- 



