LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » Sí} r i 



y substituyendo otra vez z por su valor: 



;-■■> 



T 



e 



dT= / V • (-' 



f ( - | a '- 



t / U T — i' p T — i 



Análogamente, se tiene para la segunda integral : 



f 



,5V 



c- T — 17 e 2x — 1 



de lo que resulta por último, si se designa por W la capacidad calo- 

 rífica C;.T : 



c„t=w=íeI /' +-J— • W 



9t 



1 c- 1 — 1 



y vemos que esta capacidad calorífica aparece como la suma de dos 

 términos que se ponen iguales á las temperaturas altas. Ahora bien, 

 la teoría antigua suponía que la energía térmica de los sólidos era 

 por la mitad cinética y por la otra potencial. En estas condiciones, 

 podemos decir que se presenta una hipótesis sugerida sin grandes 

 esfuerzos. Basta admitir que, á las bajas tempera turas, las dos formas 

 de energía ya no coexisten en cantidades iguales y corresponden en- 

 tonces a los dos términos de la expresión (4). A las temperaturas al- 

 tas al contrario los dos términos se ponen iguales, de acuerdo con el 

 hecho de que entonces la teoría de los quanta ya no se diferencia de 

 las teorías antiguas. 



De esta hipótesis resulta la otra ventaja de que la nueva fórmu- 

 la (1) no entraña como consecuencia la introducción de ningún cam- 

 bio en la ley de la radiación de Planck. puesto que la radiación no 

 puede ser emitida sino por partículas electrizadas en movimiento. 

 quedando sin efecto en cuanto á ella la parte potencial de la energía. 



83. La ley de repartición de Maxwell. — Sin embargo hemos de con 

 tesar que subsisten muchas dificultades cuando queremos formular 



con toda precisión la hipótesis anterior, ó limitarnos á hacerla vero- 

 símil. En efecto, es menester suponer que la lev de repartición de 



