LA. RADIACIÓN V I. A TEORÍA DE LOS << oí ANTA » : J >~> 1 



muy pequeño y hasta nulo. Por esto mismo, los proyectiles atómicos 

 que forman los rayos de los cuerpos radioactivos, pueden atravesar 

 WO.OOO armaduras atómicas antes de quedar detenidos. 



En resumen, cada átomo se encuentra condensado en el centro de 

 una armadura esférica delgadísima y relativamente muy grande, que 

 le sirve de protección contra el acercamiento de los demás átomos, 

 pero esta armadura se opone á la entrada y no á la salida de los pro 

 yectiles. 



KM). Quantum de rotación de una molécula poliatómica. — Mediante 

 la misma hipótesis de las rotaciones inestables. .lean Perrin muestra 

 también como podemos explicarnos el hecho de que una molécula t\v- 

 je de girar á las temperaturas muy bajas, aunque su momento de 

 inercia resulte mucho mayor que el de un átomo aislado. Para (dio 

 basta que la energía de agitación molecular se vuelva pequeña con 



respecto al quantum de rotación — — de la misma molécula. Ahora 



bien es evidente que este resultado se verificará tanto más pronto, 

 cuanto menor sea el momento de inercia, y esto explica el hecho de 

 que no se haya podido aun observarlo sino para- las moléculas de hi- 

 drógeno. 



Sea d la distancia de los centros de dos átomos de este gas que 

 forman una molécula II ,: las masas, como ya lo sabemos, están con 

 centradas en estos puntos, y el momento de inercia I. con respecto al 

 eje que pasa por el centro de gravedad de la molécula y es perpendi- 

 cular á la recta de los centros, tiene por expresión: 



1 = 2(1,4.10-*)^, (1) 



Alrededor de 30 grados absolutos, ó sea la temperatura á la cual, 

 según Binstein, el calor específico resulta sensiblemente igual a .">. el 



quantum — — será evidentemente mayor que el duplo de la energía 



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de agitación molecular, igual, a la misma temperatura, a - I0 _li más 



ó menos. Por consiguiente, la distancia <¡ de los centros sera menor 

 que 15 . 10~", lo que determina un límite superior muy aceptable, si 

 tenemos en cuenta el valor 2,2 . 10 -s que asigna la teoría cinética al 

 diámetro de choque de la molécula de hidrógeno. En efecto, se tiene : 



