LA RADIACIÓN V LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA >> 359 



fuerza eléctrica está también ligada por ecuaciones de igual forma, 

 no sólo con el desplazamiento, sino con la velocidad, la aceleración, 

 etc., del electrón resonador. 



Resulta que todas estas cantidades se pueden expresar en función 

 de r y desarrollar en serie de vibraciones simples, como lo hicimos 

 en el párrafo anterior. De este modo, la hipótesis de que las relacio- 

 nes entre el éter y los resonadores son lineales hasta para definir con 

 precisión la repartición de la energía del éter entre las distintas lon- 

 gitudes de onda, siempre (pie el estado de cada resonador sea sensi- 

 blemente independiente de las reacciones del éter, lo que, según 

 Brillouin, parece muy de acuerdo con el amortiguamiento sumamen- 

 te pequeño de las fuentes luminosas. 



Con esto, la fuerza eléctrica ,T debida á imo de los resonadores 

 (A. E ) resulta : 



i 



siendo $ y F (A, T, n) integrales entre r¡ y r, análogas ¡i las que fi- 

 guran en el párrafo anterior, y K un factor de radiación cuya com- 

 plicación, más ó menos grande, depende del numen» de las derivadas 

 de la fuerza eléctrica y del desplazamiento del electrón dado por la 

 ecuación de unión entre el resonador y el éter. 



Si ahora en el recinto adiabático hay un gran número de resona 

 dores idénticos, ó sea que tengan iguales características A y T, el 

 valor del campo en el éter en estado permanente será independiente 

 d(d número de los resonadores y del volumen finito del recinto, y 

 quedará definido por la relación (1). 



Por otra parte, y menos en factor constante, la energía por unidad 



T 



de volumen, o sea la densidad de la energía para el período — » tiene 



¡i 



por expresión : 



— K-F(A,T,m^ 



rp : rp \ ' ' ' 



o bien, si se expresa en función de la frecuencia v: 



Si todos los resonadores no vibran en igual forma, hay algunos que 



