l.A RADIACIÓN Y LA TEORÍA 1)K I.< >s « QÜÁNTA » 



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¿W 



dT 



o 



para T = 0. 



No habrá, pues, absorción <lc energía térmica sino á medida que 

 los átomos se hayan separado, y esta separación quedará com- 

 pleta para, temperatu- 

 ras suficientemente ele- 

 vadas. De este modo W 

 seguirá una curva A„B, 

 y para los valores gran- 

 des de T, se tendrá : 



W = 3ET — W,, 



siendo W„ la energía 

 A,A, desconocida pero 

 constante. 



Una expresión exac- 

 ta á todas las temperaturas se puede obtener mediante la relación : 



W = 3ET — W + F(T) ( l ) 



"siendo F(T) una función que designa la energía correspondiente á la 

 aglomeración, y ya vemos que todo el problema se reduce á encontrar 

 la forma de esta función. 



Ahora bien, hay dos factores cuya influencia sobre F(T) tiene que 

 ser preponderante : I o la cohesión que, en los cristales, es de natura- 

 leza vectorial y tiene la tendencia de acercar y orientar los átomos: 

 2 o la (((/itacióri térmica qué tiende al contrario á separar y desorientar 

 los átomos aglomerados. 



El problema, según Benedicks. esta ligado en una forma indiscuti- 

 ble con el caso calculado por Langevin (*) de un gas paramagnético 

 en mil campo magnético de orientación. 



Si admitimos que la energía de aglomeración obedece a la ley de 

 Langevin llegamos á la fórmula: 



F(T)=W,(Cth; 



W, 



3ET 



3ET W 



(2) 



siendo W, una constante individual. 



Por otra paite, de la relación (1) se saca 



i i anuales de chinde et de physique, tomo V. página 70, 1005. 



