r.A RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QüANTA » 7 



nentes de su movimiento, ó sean ríes para la velocidad de traslación 

 y tres parala de rotación, pueden ser elegidas cada una arbitraria- 

 mente. Para cada elevación de un grado en la temperatura de una 

 molécula-gramo, la energía correspondiente á cada componente absor- 

 be una caloría y resulta así una repartición igual de la energía entre 

 los varios grados de libertad. Pero para una molécula biatómica, su- 

 puesta de revolución, sólo dos componentes de rotación son indepen- 

 dientes, lo que reduce á cinco el número de los grados de libertad. 

 Es por esto que una molécula de gas monoatómico, como el argón, 

 comparable á un punto material, tiene tres grados de libertad, mien- 

 tras una molécula de oxígeno tiene cinco. Á estas consideraciones se 

 agrega un teorema conocido con el nombre de ley de equirrepartición 

 de la energía, del cual resulta que, si en el equilibrio estadístico una 

 molécula de argón posee á una temperatura dada una fuerza Viva 

 igual á tres, una molécula de oxígeno tiene otra igual á cinco, lo que 

 significa que los calores específicos moleculares á volumen constante 

 del argón y del oxígeno estañen la misma relación que los grados de 

 libertad de sus moléculas. 



Observaremos (pie aquella ley, interpretada como conviene, no es 

 cierta únicamente para los gases, y veremos que Lorentz demostró 

 que ella resulta de la misma forma de las ecuaciones de la dinámica. 

 la cual puede siempre reducirse á la ideada por Hamilton, de modo 

 que si las leyes generales de la dinámica se aplican álos sólidos y lí- 

 quidos, estos cuerpos son también regidos por la ley de equirreparti- 

 ción de la energía. 



Por otra parte, este resultado está de acuerdo con el principio de 

 Carnot, pues según este segundo fundamento de la termodinámica 

 el universo tiende á un estado final que será definitivo é inmu- 

 table. 



Esto equivale á decir que el equilibrio estadístico es siempre posi- 

 ble ; pues en caso contrario podríamos imaginar la realización del 

 movimiento llamado perpetuo de segunda especie, que nos permitiera, 

 por ejemplo, calentar una máquina á vapor con hielo, pues tan frío 

 como sea éste, su temperatura no es la del cero absoluto y por lo tan- 

 to contiene cierta cantidad de calor. En efecto, si las leyes del equi- 

 librio estadístico no fueran iguales para todos los cuerpos, por ejem- 

 plo, si fueran distintas cuando se ponen en presencia los cuerpos 

 A, B, los cuerpos B, C, ó los cuerpos A. < \ se podría, al acercar á veces 

 dos de ellos, á veces otros dos. cambiar continuamente las condicio- 

 nes de equilibrio, lo que significaría que dichos cuerpos no llegarían 



