LA RADIACIÓN V LA TEORÍA ÜE LOS « QUANTA » 11 



trar, se agota muy pronto por reflexiones sucesivas sóbrelas paredes 

 y no tiene ninguna probabilidad de salir en cantidad apreciable por 

 la ventana muy pequeña, de modo que se puede considerar ésta como 

 perfectamente negra, siempre (pie se admita que el carácter fundamen- 

 tal de un cuerpo negro es de no devolver nada de la luz (pie recibe. 

 En estas condiciones podemos concebir como, si se colocan trente el 

 uno al otro dos cuerpos negros de los que acabamos de definir á tem- 

 peraturas T y t, cuyo uno actúe como calorímetro, se puede medir el 

 exceso de energía que pasa de la fuente caliente á la fuente fría, so- 

 bre la que va de ésta á aquélla, y en efecto, se lia comprobado así que 

 el poder emisivo de un cuerpo negro es proporcional á la cuarta po- 

 tencia, de su temperatura absoluta. Esta ley es la de Stefan. Nos en- 

 seña cuan rápidamente crece el poder emisivo cuando se calienta la 

 fuente, pues si se duplica la temperatura, esto equivale á multiplicar 

 por 10 la energía irradiada. Por otra parte, esta misma ley ha sido 

 comprobada entre límites extensos de temperatura, desde la del aire 

 líquido hasta la de fusión del fierro, y hoy se la considera por lo ge- 

 neral, como sumamente rigurosa. 



Hasta aquí todo parece muy plausible, pero vamos á ver que de 

 repente surge una dificultad inesperada. 



El número de las moléculas en el recinto es evidentemente finito, 

 aunque muy grande, y no tienen sino un número de grados de liber- 

 tad también finito. Por otra parte, el éter está dotad*» de un número 

 infinito de grados de libertad, pues puede vibrar de un número infi- 

 nito de modos distintos que corresponden á todas las longitudes de 

 onda con las cuales el recinto se encuentra en resonancia. De allí 

 se deduce que, si la ley de aquella repartición déla energía es aplica- 

 ble al éter, éste habría de apoderarse de toda la energía sin dejar 

 ninguna á la materia. 



Sin embargo, podríamos hacer hipótesis para tratar de quitar al 

 éter una parte de su libertad, por ejemplo, imponiéndole uniones que 

 lo pondrían en la imposibilidad de transmitir las ondas de longitud 

 muy corta. Con ésto se llegaría á desechar la contradicción, pero re- 

 sultaría otra ley que, sin ser absurda, estaría en pugna con la expe- 

 riencia. 



Es la ley de Eayleigh, según la cual la energía irradiada que co- 

 rresponde á una longitud dada, es proporcional á la temperatura ab- 

 soluta y. para una temperatura dada, en razón inversa de la cuarta 

 potencia de la longitud de onda. 



Ahora bien, la verdadera ley de acuerdo con la experiencia no es 



