L2 \NAU:s DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



la de Rayleigh, sino la de Planck, en virtud de la cual la radiación es 

 mucho mas reducida con las pequeñas longitudes de onda y las bajas 

 temperaturas, de lo que exige aquélla de acuerdo con la equirreparti- 

 ción de la energía. 



:). Los quanta de energía. — Para explicar los fenómenos hay que 

 buscar la solución del problema sin modificar los principios de la 

 termodinámica, y por lo pronto, hemos de mantener la, posibilidad 

 del equilibrio estadístico, pues sin ella se derrumbaría el principio 

 de Carnot, y es imposible admitir la menor grieta en el edificio de la 

 termodinámica sin dar lugar a un derrumbamiento total. 



El físico Jeans trató el primero de conciliario todo, suponiendo que 

 lo observable no es el equilibrio estadístico definitivo, sino algo como 

 un equilibrio provisorio. Pero esta hipótesis es poco admisible, pues 

 si no está en pugna con la experiencia porque no prevé nada, ofrece 

 el gran defecto de dejar sin explicación á todas las leyes conocidas, 

 limitándose á no contradecirlas, de modo que éstas se reducirían á 

 ser el efecto de una casualidad oportuna. 



Pero Planck, físico prusiano, buscó otra explicación de la ley des- 

 cubierta por él : se trataría de un verdadero equilibrio que, si no está 

 de acuerdo con la ley de equirrepartición de la energía, lo debe al he- 

 cho de que las ecuaciones de Hamilton no son exactas. Para hacer 

 concordar la teoría con la experiencia, es menester introducir en di- 

 chas ecuaciones una modificación muy rara y audaz. 



¿Cómo figurarnos un cuerpo radiante? Sabemos que un resonador 

 de Hertz despide en el éter ondas hertzianas, ó sea luminosas, en el 

 sentido más general de la palabra. Luego se puede considerar un 

 cuerpo incandescente como si contuviera un gran número de peque- 

 ños resonadores y, si se calienta el cuerpo, estos resonadores adquie- 

 ren energía, se ponen á vibrar y por consiguiente á irradiar. 



La hipótesis de Planck consiste en suponer que cada resonador no 

 puede adquirir o perder energía sino por saltos bruscos, de modo que 

 la cantidad de energía que contiene resulte siempre igual á un múl- 

 tiplo de otra constante que llama quantum, la provisión de energía de 

 un resonador teniendo que componerse siempre de un número entero 

 de quanta. Pero esta unidad indi risible no^s igual para todos los re- 

 sonadores, siendo su valor en razón inversa déla longitud de onda co- 

 rrespondiente, de modo qne los resonadores de corto período no pueden 

 absorber ni emitir energía sino por partes alícuotas gruesas, mientras 

 las de largo periodo la absorben ó la emiten por partes pequeñas. 



