J>A RADIACIÓN Y LA TEORÍA l>K LOS « QUANTA » L5 



qua a tu tu propio que, por lo general, es distinto del primero y hasta in- 

 conmensurable con él. Esto, por consiguiente, l>ast;i para excluirla 

 posibilidad de un intercambio directo generalizado, aunque este se 

 puede verificar por medio de los átomos, si admitimos que la energía 

 de éstos varía de una manera continua. 



Por último, tengo que señalar otra dificultad mayor aun : los reso- 

 nadores han de perder ó absorber bruscamente cada quantum, lo que 

 significa que absorben su quantum o no absorben nada. Pero necesi- 

 tan algún tiempo para ganarlo ó perderlo, pues en caso contrario, no 

 se podrán verificar interferencias, no pudiendo dos quanta, emitidos 

 por un mismo resonador á instantes distintos, interferir entre sí por- 

 que las dos emisiones constituirían fenómenos independientes. Ade- 

 mas, no habría ningún motivo para que el intervalo de tiempo que 

 transcurra entre ellos fuera constante. .Muy al contrario, esta cons- 

 tancia sería imposible, pues el intervalo lia de ser mayor cuando la 

 luz es débil que no cuando resulta más intensa. Sin embargo, se po- 

 dría sostener que el intervalo es constante, pero que cada emisión 

 puede comprender varios quanta, dependiendo en este caso la inten- 

 sidad del número de los quanta emitidos juntos. Mas esta hipótesis 

 resulta también inaceptable, pues el intervalo ha de ser pequeño con 

 respecto á un período dado, para que todo se verifique de acuerdo 

 con las observaciones de interferencias, y el valor del quantum está 

 dado por la misma fórmula de Planck. Resultaría un mínimo de in- 

 tensidad posible de luz y, si se calcula este mínimo, se encuentra un 

 valor superior á ciertas emisiones comprobadas experimentalmente. 



Admitiremos, pues, que cada quantum interfiere con sí mismo y 

 liara ello es menester que una vez puesto en la forma de vibraciones 

 luminosas del éter, se parta en varias fracciones, estando algunas 

 atrasadas con respecto á otras de distintas longitudes de onda y, pol- 

 lo tanto, no emitidas sincrónicamente. 



Ahora bien, los resultados del análisis anterior parece que consti- 

 tuyen en conjunto una contradicción invencible; sin embargo, quizá 

 se puede subsanarla mediante el raciocinio siguiente. 



Imaginemos un sistema formado con un número dado de excitado- 

 res de Hertz todas iguales. Cada uno está cargado por una fuente 

 distinta de electricidad y, tan pronto como la carga alcanza un valor 

 fijo, se produce la chispa y empieza la emisión, sin que nada pueda de- 

 tenerla hasta que el excitador se halle del todo descargado. Luego 

 tiene que perder su quantum íntegro ó no perder nada, siendo éste la 

 cantidad de energía (pie corresponde al potencial explosivo. Pero di- 



