LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 25 



razón del movimiento, menor que cierto valor límite, el cual, para 

 los gases perfectos, es despreciable con respecto á los caminos reco- 

 rridos por las mismas, mientras quedan sometidas á acciones que se 

 pueden considerar como insensibles. 



Conforme á la ley de Avogadro se puede calcular los valores rela- 

 tivos de la masa m para los distintos gases. Si cada unidad de volu- 

 men contiene un promedio de N moléculas, la densidad p del gas es 

 dada por la relación : 



Ahora bien, según la ley de Avogadro X y, por lo tanto, — son cons- 

 tantes para todos los gases sometidos á la misma presión y tempera- 

 tura ; resulta que m es proporcional á la masa de una molécula gramo. 

 Por otra parte, se llama coeficientes moleculares ó atómicos álos núme- 

 ros que están entre sí como las masas de estos elementos materiales 

 tomados en gases diferentes, y molécula gramo o átomo gramo á las 

 masas de estos cuerpos designadas por los mismos coeficientes numé- 

 ricos, cuando estos expresan gramos. 



En la teoría cinética de los gases, hay que definir primero la pre- 

 sión p en función de la velocidad media de las moléculas. 



Supongamos que estas obedecen á todas las leyes de la dinámica, 

 por ejemplo que en los choques que se verifican entre ellas ó con las 

 paredes, los principios de la conservación de la fuerza viva y del 

 movimiento del centro de gravedad quedan vigentes. Eu cuanto á las 

 moléculas, admitiremos, lo que es en contra de todas las teorías más 

 modernas, que son pequeñas esferas perfectamente elásticas é infini- 

 tamente poco deforinables, suponiendo que las paredes del recipiente 

 están formadas por planos lisos, también perfectamente elásticos. 



Imaginemos, pues, un recipiente de volumen V lleno de gas ; sobre 

 las paredes las moléculas se reflejan como pelotas elásticas. Sea AB 

 una porción de la pared de superficie tr, y elijamos por eje de las x un 

 eje normal á ésta, dirigido positivamente de dentro por afuera. La pre- 

 sión sobre 7 no varía evidentemente si se supone atrás un pequeño ci- 

 lindro normal de base igual á 7, en el cual este elemento sería móvil 

 paralelamente á su plano, como un pistón empujado allí por el cho- 

 que de las moléculas. 



Si se ejerce desde el exterior una fuerza P en el sentido de las x 

 negativas, se podría elegirla de modo que hiciera equilibrio al cho- 

 que délas moléculas. 



