28 \N iXES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



,!,. base igual á la sección del pistón, y de generatrices paralelas é 

 ¡únales á c^lt. Las de nuestras moléculas que se encontraban en este 

 cilindro al principio del instante dt, y sólo ellas, podrán encontrar al 

 pistón (luíante el mismo instante. Sea dv el número de estas molécu- 

 las: las »,V se encuentran por lo general repartidas uniformemente 

 en todo el recipiente, y esta distribución uniforme media se prolon- 

 ga hasta la vecindad de la pared, pues las que chocan con ésta se 

 reflejan como si tal pared no existiera y más aliase extendiese el mis- 

 ino gas. Resulta «pie n { Y es á dv como V es al volumen del cilindro 

 oblicuo, siendo este igual á 7;,^; luego se tiene : 



de donde 



(3) 



De este modo, si el estado del gas permanece estacionario du- 

 rante el tiempo t. habrá n^'zit de nuestras n x \ moléculas que llegarán 

 al pistón, siendo la masa de ellas uniformemente igual á m A y, antes 

 del choque, la componente de velocidad normal á 7 igual á ;,. Resul- 

 ta que la suma llmz, cantidad de movimiento de la relación (2), tiene 



por valor : 



ztn^n^z^, 



y si se repite el mismo razonamiento con todas las clases de molécu- 

 las, se tendrá : 



P = — ^t)l l ))) i "zr=^^K i i)l;"Zi'\ 

 T 



de donde, para la presión p referida á la unidad de superficie de la 



P 



pared, é igual a — : 



2) = 2^n ¡ m;'zr, 



siendo ;,■ positiva, y debiendo la suma abarcar á todas las clases de 

 moléculas contenidas en el recipiente, cuya componente de veloci- 

 dad ; es positiva. 



Observemos que la fórmula es también aplicable cuando 7 es infini- 

 tamente pequeña, ó sea cuando la pared no presente en ninguna par- 

 te elemento plano finito. 



Ahora bien, hemos de admitir que hay tantas moléculas que se des- 



