LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » 37 



Si el estado del gas es estacionario, este número ha de ser exacta- 

 mente igual al de las moléculas >», por unidad de volumen cuya velo- 

 cidad, al principio del hitante dt, no satisface á las condiciones de 

 límite entre ;, y (r t +fl^i)? sino que ha cambiado en virtud de los cho- 

 ques de modo que al fin del instante satisfaga á las mismas, ó sea 

 de las moléculas á las cuales los choques comunican durante el tiem- 

 po dt f una velocidad comprendida entre los mismos límites. El mis- 

 mo número, pues, es además igual al incremento total que experimenta 

 f\d- { en razón de los choques. 



12. Ley de repartición de las velocidades de Maxwell. — Para deter- 

 minar vste, incremento, buscaremos primero, para uno de los choques 

 de que hablamos, la velocidad de las dos moléculas después del choque. 



Antes de que se verifique éste, una de las moléculas de masa m, 

 tiene por componentes de velocidad ~- { , r¡ L , '1 A y la otra de masa m-, las 

 componentes ; 2 , r¡ 2 , £ s . La recta de los centros m t m 2 forma en el acto 

 del choque el ángulo 6 con la velocidad relativa de m x con respecto á 

 m,. El choque se encontrará completamente determinado si conoce- 

 mos ademas el ángulo w que forma el plano de aquellas dos rectas con 

 un plano dado, por ejemplo el de las velocidades antes del choque. 



Sean pues ;,', r tl \ L',', ;,', r r .\ £,', las componentes de las velocidades 

 después del choque. Se puede expresarlas por medio de funciones 

 de ocho variables ; 1? r ( ,, 'C A , z,, r a , 'i-, 0, w y se tiene : 



~-\ == Vi Un r ir £15 ?2? r /2? ^2? ^5 w ) 



'1l ,== ^2 (£» ¥¡15 -'p -.-V f\v C 2 5 % W ) 



Observemos que es muy preferible valemos, para esta determina- 

 ción, de un procedi- 

 miento de construc- 

 ción geométrica. 



Volvamos, pues, á 

 la figura que repre- 

 senta los vectores oc t , 

 oc 2 y oK, y dividamos 

 el segmento c,c { en 

 otros dos proporcionales á w, y m,. tendremos: 



c.,x w, 

 C,.S' III, 



