LA IíADIAClÓfs Y LA TEORÍA I>1<: LOS « QÜANTA » 45 



Del mismo modo se tendría : 



-^=j (/i ,JB V —f^y-g eos ÍW-//7+ 



_j_ Af.-Fv — *\F>y.'/ eos Od^dü) 



(7) 



siendo s 2 el diámetro de una molécula m 2 . 



En esta relación c 2 , r l2 , Z-> tienen valores constantes arbitrarios, y 

 tenemos que integrar para todos los valores posibles de ;,, r H , £ t . En 

 cuanto á 3i', y;,', £ t ', ^'? V? Ss'? para la primera de las dos integra- 

 les, son las componentes de velocidad después del choque de la espe- 

 cie definida entre dos moléculas cuya una tiene la masa nit y la otra 

 la masa m 2 , y para la segunda integral, son las mismas cantidades, 

 pero respecto á un choque entre dos moléculas de masa ni,. 



Por último F, y Fi ' representan las expresiones : 



F 1 =P s (5 1 ,yj 1 ,C„í) 



P 1 '=P 1 (5 l ; > i(i 1 ',C 1 ',í). 



df. 

 Teniendo el estado que permanecer estacionario, las derivadas -^ 



dF, 



y — - son nulas para todos los valores de las variables, lo que no pue- 

 de verificarse si los paréntesis no son nulos en cada integral, ó sea si 

 no tenemos para todos los choques posibles entre las moléculas w, ó 

 entre las moléculas m>, y también entre una molécula m t y una molécu- 

 la?», : 



fJt=fxfi 



F 1 F 2 =F 1 I F 2 - (8) 



Siendo por otra parte la probabilidad délos choques de I;i especie 

 definida, expresada por la relación (3) : 



d» = <W J-.,=J\d-^ J-y<i eos fuhdt 



del párrafo 11, y la de los choques de la especie contraria por la rela- 

 ción (1) del presente párrafo : 



& i '=f i 'F s 'd-: l '&c i 'r l g eos (uhdt. 



