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geschoben wurde, deren Dispersion eliminiert werden niu(5. Es ge- 

 scbielit dies leicht auf Grund folgender Uberlegung. Beim Anfangs- 

 zustand (Druck jOj "'/,„) sei 6^ die Anzabl der Streifen, die im 

 Spektrum zwischen den Wellen A^ und A^ liegen. Den Eudzustand 

 (Druck J92 ■"/.») erreicht man, indem man N Streifen durcb das F'a- 

 denkreuz an der Stelle >ii zieben lilBt. Der Brechungsexponent fiir 

 A^ ist daber 

 (2) ?ii—l=K.N.Xi, 



wo K eine konstante GroBe darstellt. Die Anzabl der jetzt beim 

 Endzustand zwiscben den Wellen i, und A^ liegenden Streifen sei 

 (5, > dj. Die Differenz 



6., — d, = d 



besagt, daC wenn die absolute Bestimmung filr die Welle ^2 vor- 

 genommen worden ware, {N -j- d) Streifen bei derselben DruckSn- 

 derung {p.^ — p^ = p) durcbs Fadenkreuz batte wandern miissen. 

 Es ist also: 



(2) n^ — l = K{N-]-d)A^, 



Aus (2) und (3) folgt: 



(4) n,-l = (^l+jy^^in,-l). 



Demzufolge wurde die GrolSe 6 fur folgende Wellenlangeninter- 

 valle ermittelt: 



6-677 . 10-5 cm und 6-185 . 10"^ cm 



„ 5-896 . iO-5 „ 



„ 5-790.10-5 ^ 



„ 5 461.10-5 „ 



^ 5-230.10-5 „ 



AuBer der absoluten Bestimmung fiir A = 6-677 . 10"^ cm wurde 

 zur Kontrolle aucb die Bestimmung fiir X = 5-896 . lO'^ em vor- 

 genommen. 



Um die Exaktheit des befolgten Verfabrens zu priifen, babe ich 

 die bekannte Dispersion der Luft neu bestimmt ^). Die Resultate 

 sind in folgenden Tabellen zusammengestellt. 



1) Die Ijoft wurde dem Garten des Instituts entnommen und init Phosphor- 

 pentoxyd getrocknet. 



