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dann wird 



E 



r 2 E\ 



Das auf diese Weise berechnete n fiihren wir in die Gleichung der 

 Flussigkeitskette KCl Vio 1 I^^Cl Vioo i HCl Vioo 1 Blase HCl Vio 1 KCl V ,o 

 ein, wo im Sprung (3) 



e = (l-2w) J^^%-; 



wir bekommen somit 



2E 



Somit wird in der Fltissigkeitskette 



E=^e^ — E^C, 



indem e^ die elektromotorische Kraft des ersten Sprunges bezeiclmet. 

 Nehmen wir an, daI5 in der Wasserstoffkette zwisclien HCl ^^q 

 und HCl\/ioo sin Diaphragma eingesclialtet wurde, welche eine eigene 

 elektromotorische Kraft iv besitzt. Dann wird E^^='2,n-^G-\-K^ wo 

 n^, wie oben angenominen wurde, die Uberfiihrungszahl vom Anion 

 im Diaphragma bezeicbnet; wir seben dann, daB 



_ E^ — K 



"' ~~2C~- 



Wenn wir dassclbe Diapbragma mit derselben elektromotori- 

 schen Kraft in die Flussigkeitskette zwischen HClVioo ^^^d HCl^/jo 

 einscbalten und denselben Wert n^ in die Gleichung der Kette ein- 

 ftihren, ergibt sich fiir den Potentialsprung (3), daB 



/ 2(E,-K)\. ,,, , ,._(2 ( 7-2^+2 K) - C + 2 K C _ 



Somit wird die elektromotorische Kraft der Flussigkeitskette 

 mit eingeschaltetem Diaphragma E = e-^ — E^ -\- ('. 



Also sehen wir, daB nach Einfilhrung von u das endgultige Er- 

 gebnis vollkommen von der eigenen elektromotorischen Kraft vom 

 Diaphragma unabhiingig ist, 



Wenn wir als Diaphragma einen Muskel benutzen, miissen wir 

 noch mit dem Ubelstand rechnen, daB er nicht nur eine elektro- 

 motorische Kraft entweder besitzt oder nicht, sondern auch daB 

 diese Kraft nie konstant bleiben kann und in jeder Kette einen 



