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nudo A, porque haciendo la distribución de éstos, se verá que 

 en el término existen dos hilos del circuito (1) 6 del (2); ni 

 debe haber términos comprendidos en la consecuencia b), 

 como el t\ r^ r^ r^ , porque no hay una condición por la que al 

 atribuirse el r^ al circuito (1), no pueda el r.^ atribuirse al pro- 

 pio tiempo al mismo circuito. 



Aparte de estos dos casos, existen términos que deben des- 

 echarse por caer dentro del segundo principio que abarca todas 

 las exclusiones; por ejemplo, no debe entrar el término 

 ^'í ^5 ^6 ^lo porque r^ y r, son de los circuitos (1) y (4), y esto 

 implica la condición de atribuir r^ y r^ al (3), Sólo, pues, de- 

 ben constituir el denominador términos análogos á 9\ r^ r-j r^, 

 en el cual^ partiendo de r,, que pertenece el circuito (1), r^ 

 debe atribuirse al (2), r,- al (4) y Vq al (3). 



Lo expuesto es aplicable á redes planas y del espacio. Pronto 

 vamos á ver un ejemplo: 



Nos detenemos en estos pormenores, con el fin de aclarar 

 conceptos que, por falta de expresión, pudieran quedar con- 

 fusos ó ininteligibles. 



Pasemos á ocuparnos del numerador de una intensidad 

 cualquiera i,^. 



Llamamos Z)„ á la suma de los cocientes de dividir los tér- 

 minos del donominador D , que contienen r„, por este factor. 

 De la forma A,- del numerador de ?*„, y de razonamientos 

 igualmente sencillos y análogos á los que liemos consignado 

 para el denominador, fundados en la ley de Ohm, deducimos 

 esta consecuencia: 



Cada f. e. m. intercalada, multiplica á los términos de D,^ 

 que no contienen hilos del circuito á que se atribuya en cada 

 caso el hilo que conduce dicha fuerza electro-motriz. La suma 

 algébrica de estos productos forma el numerador. Más ade- 

 lante veremos el signo que á cada término corresponde. 



Se comprende que el valor de i^^ en función de e^^, f. e. m. 

 única que existe en la red é iutercalada en el hilo n, será 



