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mática, pues también en la electricidad se habla de energía 

 cinemática. 



Entra, en las ecuaciones de que tratamos, U, es decir, la 

 energía potencial, pues también en los sistemas eléctricos se 

 calcula la energía potencial que les es propia. 



Entran las variables independientes q, pues se supone que 

 estas variables son en número infinito para determinar los 

 infinitos puntos del sistema eléctrico, y si es preciso se cie- 

 rra los ojos para no definir la naturaleza de los enlaces, y en 

 caso de apuro se dice que son enlaces ocultos y descono- 

 cidos. 



Con lo cual la aplicación de las ecuaciones de Lagrange 

 dan casi siempre resultado satisfactorio. 



Ejemplo notabilísimo, entre otros, es la teoría de la induc- 

 ción de Maxwell; atrevimiento admirable, como antes decía- 

 mos, de! admirable físico, coronado por el éxito. 



En su día estudiaremos, á ser posible, estos problemas. 



Hemos citado á Maxwell, hemos citado á Poincaré; cite- 

 mos también un trabajo de Mr. Carvallo, trabajo notabilísimo 

 y que tiene la misma orientación. 



Esperemos, ya que la esperanza nunca se pierda, que toda- 

 vía podremos estudiar en otros cursos estas diversas ma- 

 terias. 



Precisamente ésta es una de las razones por las que he- 

 mos de dedicar en este curso lugar preferente á las célebres 

 ecuaciones del gran matemático. 



Hemos dicho que las ecuaciones de Lagrange dependen 

 de T; pero no siempre es así. Para que esto se verifique es 

 necesario, como hemos visto, que se cumplan ciertas con- 

 diciones. 



Por ejemplo, si las ecuaciones de los enlaces no fueran 

 holonomas y estuvieran representadas directamente por rela- 

 ciones lineales entre las velocidades virtuales de las ordena- 

 das, el problema se complicaría, y en vez de expresarse la 

 fuerza viva en funciones cuadráticas, es decir, de segundo 



