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Así, pues, el vector {q \/)p, que hemos ya encontrado 

 en la teoría de vectores, es un producto vector-tensor asi- 

 métrico, que puede expresarse en función del producto vec- 

 tor-tensor simétrico \ q 'J p \' \ y áe\ producto vector 



I </.--- ^ pW 



A = 



mediante la fórmula general, en que 



V p\. y A = rot p. 



46. Si tomamos para vector q un corrimiento dx infini- 

 tamente pequeño, de componentes dx, dy, dz, el vector Q 



se convertirá en dp, puesto que evidentemente 



dx dy dz 



dp, := i^ í/x - -^ dy + -Py-dz, 



dx dy dz 



?' 



dp,= ^^dx + ^^dy-r^^^dz. 



dx dy dz 



Así las nueve derivadas que definen el tensor asimétrico 

 que estamos considerando, determinan el cambio experi- 



mentado por el vector p al pasar de un punto á otro infini 

 tamente próximos, y de aquí que Weber le dé el nombre de 



deformación del vector p, que notaremos 



Aef p. 



Teniendo en cuenta la fórmula {b) del párrafo anterior, 



í//7=|Aef/7 . í/r I =||r\7 /7 1 dr\-] rot jp ■ dr]. 



