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de suerte que el cambio experimentado por p se descompone 



en dos partes: una definida por el tensor simétrico \ p [y 



la otra por rot p. En el caso particular de la deformación 



de un medio material \J p \\sq llama deformación pura y 

 está determinada, como siempre, por sus componentes de 

 primera especie 



dx ^y ?z 



^x — > ^ y — 



Ó dilataciones, y las de segunda 



'Px , ^Py \ „ ^í ^Pz ^Px 



Sz=-Tr\~f- + —^\, gy -1-7— -V-- 



^y ?x / \ dx 3 



c 



z 



a 



X 



^ ( ^Pz I ^Py 



2 \ ^y sz 



ó deslizamientos. El vector rot p es la rotación del medio en 

 el punto considerado. 



Es útil dar á '^ V /? un nombre y una notación. Dada su 

 significación en el caso sencillo anterior, el nombre más lógi- 

 co es el de deformación pura de p, de igual suerte que se 



llama rotación el vector \j p\, por generalización del mis- 

 mo caso sencillo que acabamos de citar: el tensor asimétrico 

 puede continuar recibiendo el nombre de deformación sim- 

 plemente. 



En cuanto á la notación, consideramos lo más acertado 

 adoptar para la deformación pura el símbolo 



def /; 

 conservando el indicado en el párrafo anterior para la de- 



