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La conveniencia de elegir entre las componentes senci- 

 llas y las ortogonales depende del problema que haya de 

 resolverse. 



En lo dicho hasta aquí, respecto de la transformación de 

 coordenadas, hemos prescindido de la distinción entre las 

 dos clases de tensores. Sin embargo, aquí, como en los vec- 

 tores, la transformación de coordenadas suministra un crite- 

 rio para distinguir las componentes de un vector polar de 

 las componentes de un vector axial. Ya dijimos más arriba 

 que el signo de un tensor de esta última clase depende del 

 sistema de coordenadas adoptadas, y como una inversión 

 cambia la naturaleza de aquél, el tensor y sus componentes 

 habrán de cambiar de signo en una de dichas transforma- 

 ciones. Así, pues, el esquema de transformación para los 

 vectores axiales se deduce del anterior, multiplicando cada 

 uno de sus elementos por el determinante A de los cosenos 

 directores de los nuevos ejes, de igual manera que hemos 

 visto en los vectores. 



37. Suma de tensores. — Cuando en un mismo punto de 

 un medio tienden á producirse fenómenos tensoriales de 

 idéntica naturaleza, pero de distinto argumento, el fenómeno 

 resultante no puede nunca representarse por un tensor úni- 

 co. Esta propiedad distingue claramente un tensor de un 

 vector y de una cantidad escalar; tanto en uno como en el 

 otro caso la superposición de varias magnitudes de la mis- 

 ma especie engendra una magnitud homogénea con ellas. 



Por analogía con el cálculo vectorial, para realizar la suma 

 de varios tensores, sumaremos las componentes homó- 

 ogas: 



A —^ a^'^ A —Y. n^'^ A — V J'^ 



XX' "yy ^« "y y' ^2-z « "zz' 



(O A _ V ^(0 A _ V JO 

 y¿> ^zx n^z^, ^xy « "x/ 



Estas seis magnitudes no pueden considerarse como las 

 componentes de un tensor, porque entre ellas no se cumplen 



