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donde ds es la sección del conductor. Además, teniendo en 

 cuenta que ds • di es el elemento de volumen í/l/del con- 

 ductor, podemos escribir en general, efectuando la integra- 

 ción sobre todo el volumen ocupado por las corrientes, 



// = 



I -V -4 



) c r- 



dV. 



Comparando esta fórmula con la obtenida en el capítu- 

 lo III (párrafo 32), se reconoce inmediatamente que H es 

 vector solenoidal, de suerte que en todo el espacio se cum- 

 plirá la condición 



II div-7/ = 0, 



que constituye la segunda ley de Maxwell. 



52. Relaciones entre los campos eléctrico y magnético. 

 En segundo lugar, se reconoce que 



— ^ 4:1 -^ 

 (a) roiH = ~- i 



igualdad que vamos á generalizar. En efecto, esta fórmula 

 exige que 



div T=0, 



condición que se cumple sólo en casos muy especiales, en- 

 tre los cuales se encuentran, evidentemente, los experimentos 

 que nos han conducido á la ecuación discutida. Para com- 

 probar tal aserto, veamos qué significa físicamente la indica- 

 da condición: / es la cantidad de electricidad que atraviesa 

 la unidad de superficie en la unidad de tiempo, de suerte que 

 si trazamos una superficie cualquiera en el espacio, la canti- 



