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temente, en los puntos del espacio que el conductor aban- 

 dona -^■<0, y en aquellos otros donde llega -^ > 0. 

 •^ t 2 1 



Según esto, la ecuación (a) no contiene la ley completa 

 que investigamos; falta en ella algún término que compense 

 la incompatibilidad experimental seíialada. Ahora bien: lo 

 dicho hace presumir el término en cuestión. Si, en efecto, 

 derivamos la ecuación I respecto del tiempo 



4- — '— -= div 



de suerte que 



-^ 1 dE 



Se reconoce que el vector / H es solenoidal en todo 



4Tr ?/ 



caso, y, por consiguiente, parece natural sustituir en 



-h -^ \ dE 



(a) /por/+-- —-. 



4- di 



Por lógica que sea la generalización que acabamos de rea- 

 lizar, es necesaria una comprobación experimental directa, 

 habida cuenta de que se trata de una ley fundamental. Esta 

 prueba la suministran los varios experimentos realizados 

 para determinar el campo magnético engendrado por una 

 carga eléctrica en movimiento. 



Recordemos que, en virtud del teorema de Stockes, 



frot 7/ í^= r H di, 

 Js Je 



donde la integral del segundo miembro se refiere á una cur- 

 va cualquiera cerrada, y la del primero á cualquier superficie 



