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una fórmula análoga á la (a), y la fuerza total que solicita á 

 c' será 



Z=e"LE¿=Ee'. 



El vector E, que nos permite calcular la acción total que 

 sufre un cuerpo electrizado cualquiera colocado en el punto 

 en cuestión, sin más que multiplicarle por su carga, se de- 

 nomina campo eléctrico. 



Se comprende que para conocer E se necesita saber el va- 

 lor y la situación de las distintas cargas eléctricas, á más del 

 valor de A'que caracteriza al medio. En lo que llevamos dicho, 

 hemos supuesto que las cargas eléctricas se encontraban 

 situadas en cuerpos de dimensiones despreciables. No 

 siempre es esto exacto, ó por lo menos, no siempre es có- 

 modo atenerse á tal supuesto; pero es fácil pasar al caso en 

 que el cuerpo que determina la acción tiene dimensiones 

 finitas, tan grandes como se quieran, y cada uno de sus pun- 

 tos está electrizado con cargas distintas. Podemos siempre 

 dividirle en porciones suficientemente pequeñas para que en 

 cada una de ellas el estado eléctrico sea uniforme, en cuyo 

 caso podremos escribir 



e = odV, 



siendo o una función en general continua. La analogía de 

 esta definición de p con la de una densidad de materia hace 

 que se le denomine densidad eléctrica. 



El valor del campo será entonces la suma de los vectores 

 que corresponden á cada una de dichas porciones infinita- 

 mente pequeñas, de forma que 





Hasta aquí nada hem.os dicho respecto al valor de K. 



