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conservación de la energía para los fenómenos electromag- 

 néticos: en tal supuesto, la suma de la potencia suministrada 

 por las fuerzas interiores á un sistema, de la rapidez de va- 

 riación de su energía y del flujo saliente de la misma á tra- 

 vés de la superficie que le limita, es nula. Ahora bien: cal- 

 culemos la potencia procedente de la fuerza ponderomo- 



triz F, para la región envuelta por una superficie s y que 

 contiene masas eléctricas de densidad p. Su valor será, lla- 

 mando T el trabajo 



dT 

 dt 



= C^{^^)dV= C^{'E'v)dV, 



puesto que el segundo término de F, por ser normal á v, en- 

 gendra un trabajo constantemente nulo. 



Si en lugar de p v sustituímos su valor deducido de III 



s v = I c rot // E 



4- V dt . 



se obtiene 



dt At. j ^ At. J \ dt I 



Hemos ya demostrado (§ 20) que 



div a b \ ^=^ b roi a — a xoi b , 

 igualdad que nos permite escribir la siguiente: 



£rot7/=- — div |£^7/i 4-7/ roí 2" 

 y, por ende, en vez de la primera integral la suma 



— fdiv!? 7/|í/V+-^ C{~Hxo{E^áV. 



