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Además, en virtud del teorema de Gauss, podemos con 

 vertir la primera de estas integrales en una de superficie 



— i áw E H dV== —i E H \- ds, 



y la segunda, por la ecuación IV, se transforma según la si- 

 guiente igualdad: 



-^ C~HxoiEdV= — C 'h ^dV, 



A- J At.J di 



con lo cual, en definitiva, 



dt 4rJ, ' ^ dtj \8t: 8-7 



Figuran en esta ecuación tres términos, de los cuales el 

 primero es la potencia suministrada por las fuerzas interio- 



c 



res; la segunda, el flujo del vector — | E H á través de la 



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superficie límite, y la tercera la variación por unidad de tiem- 



po de la integral de la función I -^ -\- -^ I extendida á 



todo el campo. Si se compara esta ecuación con el enunciado 

 del principio de la conservación de la energía que hemos 

 dado hace un momento, nos vemos compelidos á suponer 

 que existe una cierta energía distribuida en el campo, cuya 

 densidad será 



VI w=-^^ + ~ 



8r. S-' 



ó sea la suma de una parte correspondiente al campo eléc- 

 trico y otra al campo magnético. 



En segundo lugar, la fracción de esta energía enviada al 



