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tan cargas eléctricas, de suerte que ;-=0. En tal supuesto, la 

 ecuación III se convierte en 



rot // = ^. 



C ct 



Aplicando el operador rot á los dos miembros de esta 

 ecuación, tendremos 



rot '^7/-—^ rot?, 

 c ^t 



de donde teniendo en cuenta que hemos demostrado (§ 21) 

 que 



rot- a = grad div a — l\a , 

 y recordando las ecuaciones II y IV, se deduce 



1 d^lf 



A//= 



2t- 



Análogamente se deduce de la ecuación IV, teniendo en 

 cuenta las I y III, en el caso en que p = O, 



-^ 1 d^E 



-AE=— -. 



C- ?/2 



Estas dos ecuaciones definen, según es sabido, la propa- 

 gación de un movimiento ondulatorio con la velocidad c. Y 

 como además la experiencia ha demostrado que este movi- 

 miento ondulatorio no es otro que la luz, resulta que la cons- 

 tante c, cuyo valor había permanecido indeterminado, es la 

 velocidad de la luz, ó sea 3 • 10^" C. G. S. 



57. Tensor de Maxwell. Cantidad de movimiento electro- 

 maonéiico. Existencia del éter. — Volviendo á la ecuación V, 



