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sor simétrico p, de naturaleza análoga al que hemos desig- 



nado por || </- |i, cuyo graduante es la fuerza por unidad de 

 volumen que corresponde á los dos primeros términos del 

 segundo miembro de la ecuación {a). Así, pues, en definitiva 



ib) 



C Fzdv= Cgr^^dV -~ r^í/K 



Esta ecuación, traducida al lenguaje vulgar, nos dice que 

 la fuerza total que actúa sobre un sistema de cargas eléctri- 

 cas se descompone en dos partes. Una, á que se refiere la 

 primera integral del segundo miembro, posee la misma for- 

 ma que las fuerzas que derivan de una deformación elásti- 

 ca, por lo cual daremos á /? el nombre de tensor elástico de 

 Maxwell, pues fué este físico quien le introdujo en el estu- 

 dio del campo electromagnético. La otra, á que responde la 

 segunda integral, recuerda por su forma la fuerza engendra- 

 da por el cambio de la cantidad de movimiento, admitiendo 



que esta última está medida por G. 



c- 



Obsérvese que en el segundo miembro de la ecuación que 

 nos ocupa no figura ya la densidad de las cargas eléctricas, 

 de suerte que aquellas funciones elásticas y la cantidad de 

 movimiento electromagnético se refieren á cualquier punto 

 del campo. Ello nos conduce también á admitir la existen- 

 cia del éter. 



Pudiera, sin embargo, creerse que si bien las transforma- 

 ciones que acabamos de hacer son rigurosamente exactas 

 desde el punto de vista analítico, pudieran carecer de signi- 

 ficación física precisa, por lo cual conviene que insistamos 

 sobre este aspecto de la misma, El criterio más seguro para 

 reconocer la validez física del segundo miembro, consiste 

 en la comprobación experimental de las consecuencias que 

 de él puedan deducirse. Ahora bien; si suponemos un cam- 



