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po electromagnético limitado por la superficie de un cuerpo 

 absolutamente absorbente, un teorema demostrado en el ca- 

 pítulo anterior nos dice que 



rad/7í/\/= I p cis 



I grad/7 d \/= 1 



de suerte que sobre la referida superficie se ejerce una pre- 

 sión cuyo valor está representado por la segunda integral. 

 Esto es, un rayo de luz que cae sobre una superficie absor- 

 bente, ejerce una presión; esta presión ha sido demostrada 

 experimentalmente por Lebedev, Nichols y Hull. 



r u valor se deduce fácilmente de la expresión del produc- 

 to \ p d s i. Notemos que en una onda electromagnética E es 



perpendicular á //y á la dirección de propagación; además, 

 los valores medios de las energías eléctrica y magnética du- 

 rante un período, y por consiguiente, para cualquier fenóme- 

 no perceptible, son iguales 



C^E-dt= C 



Jo Jo 



T 



m dt, 



y, además, en cualquier instante 



^ ^2 + _L Tí- = const = ir 



8- 8- 



Si además tomamos para dirección del eje x la del vector £, 

 para el y la de H y para el z la de propagación, las ecuacio- 

 nes que definen p, nos dicen que para cualquier tiempo 

 apreciable 



_1_ 

 T 



rih.dt=-^ r Pyydt = 0, 



Jo ' .'o 



