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orden, y los coeficientes de las derivadas de primero no 

 pasan del tercer orden. 



Si allí despreciábamos estos últimos términos, es porque 

 la integración comprendía toda la esfera t, y en cada suma, 

 por razón de simetría, había siempre dos términos iguales y 

 de signos contrarios; mas ahora no consideramos la esfera 

 completa, sino una parte de ella. 



Tenemos, pues, según lo expuesto, que el valor de 11 P 

 será el siguiente: 



SP = llmm' f{r) ox + — /" ^-mni' f{ryjx | ^mm' ¿^^ ox = \ + 



'02 



ox-^^z + 



-\ 1/72/72 -^ ^ ^ OX- oy H 1/77/77 -^ ^ ^ OX- 



í/x /• -^ í/x r 



^^(-2mm'f{r)^yi-^2mm'^^x2^y\^ 



H 1/72/n -^ ^ ^ oxí/y- H 1/7Z/7Z • ^ ^ ^jx^jyZz (1) 



í/y '' dy f 



+ ^I^Zmm'fir) oz + 1/72/n' ¿^^^^ - -' ^ 



H 1//Z//7 •' ^ ^ ^XoyóZ A -1//7/77 -^ ^ ' OX^ZK 



dz r "^ ' dz r 



Claro es que estas 1 tienen una significación distinta, 

 como veremos pronto, de la que tenían en las fórmulas fun- 

 damentales. 



Debe notarse que la fórmula anterior contiene el término 

 1/72 777 '/(/■) o X, que no contenía la fórmula de la conferencia 

 quinta, de donde está copiada la (1) de esta conferencia. Pero 

 entraba en la fórmula fundamental de la conferencia cuarta. 



Después suprimimos dicho término ^mm'f{r)ox al supri- 

 mir el grupo Xi |- ^mm'f{r)úx que expresaba el equilibrio 

 en el estado inicial. 



Mas ahora queremos calcular los esfuerzos elásticos tota- 



