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que su resultante tendrá, en general, una dirección oblicua 

 respecto á los tres planos coordenados. 



Dichas componentes del esfuerzo interno, entre dos puntos 

 cualesquiera c, c', de masas m, ni , son (conferencia quinta), 



Q --= mm' \f{r) oy + ¿-^ (oxS« -f- ^^,v + ozow) I 

 R = /n/72' \f{f) ow f ¿-íi (íxo« + ly^v + ozow)l; 



prescindiendo de tres términos de que luego hablaremos. 



La acción sobre c', de todos los puntos útiles del prisma 

 a' b' t', serán las sumas 



determinando convenientemente los límites de - como luego 

 ha de explicarse. 



Y sumando todas estas sumas para los puntos c' c" 



de una normal á ab, y después, sumando todas las acciones 



de todas las normales c', c" d', d" comprendidas en el 



cilindro abí, tendremos las componentes de la tracción ó 

 compresión ó fuerzas de deslizamiento del cilindro abt, y 

 por lo tanto, del esfuerzo sobre el plano ab que forma parte 

 de dicho sólido abt. 



De los pares de fuerzas podemos prescindir, porque los 

 esfuerzos parciales son, ó suponemos que son, próxima- 

 mente paralelos é iguales; luego sus diferencias, multiplica- 

 das por los brazos de palanca, que serían del orden de la 

 distancia ab, serán infinitamente pequeños de orden su- 

 perior. 



Empecemos por calcular ^P,ZQ,^R para un punto A 

 de R' muy próximo á la placa ab. 



