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La acción de R' sobre R y de R sobre R' llevan nombre 

 contrario, que el que llevan sobre las placas ideales ab, áb\ 

 ó sea sobre el dinamómetro (fig. 36 bis). 



Si las placaslienden á comprimir los resortes, es que R tira 

 de R', y R', de R. Luego R y R' están sujetas á tensión. Es 

 como si el prisma R' estuviese empotrado en la superficie 

 a^bi y tirasen de la base ab. 



Si, por el contrario, las placas tienden á separarse, es 

 que R comprime á R" y R' procura comprimir á R. 



Para calcular este esfuerzo, no hay más que determinar 

 la fuerza elástica, según la curva de Saint-Venant, de cada 

 punto c de la región R ó del prisma a b' t' (fig. 36) sobre 

 todos los puntos materiales del cilindro abi. 



Claro es que no tendremos que considerar otros puntos c 

 que los que disten de la placa una longitud menor que s, y 

 que este punto c sólo ejercerá su acción sobre los puntos 



A c c" d' d" que estén dentro de su radio de actividad, 



según dijimos antes. 



En suma, calcularemos la acción del punto c sobre un 

 punto cualquiera c' del prisma abi\ esta fórmula la aplica- 

 remos á todos los pares de puntos de ambos cilindros ab¡., 

 a'b'e y la resultante será el esfuerzo que buscábamos. 



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Pero antes de hacer este cálculo, prevengamos una obje- 

 ción que pudiera ocurrirse á los que por primera vez estu- 

 dian esta materia. 



Pudiera decirse: parte de la acción que ejerzan entre sí 

 los puntos materiales de los dos cilindros abt, ab'e, los 

 demás puntos materiales de la región R', ¿no ejercerán su 

 acción sobre el primer cilindro abt, y los demás puntos 

 materiales de R, no ejercerán también su acción sobre el 

 segundo, a'b'e, oprimiendo uno contra otro ó procurando 



Rkv. Acad. Ciencias.— VI. —Julio, Agosto y Septiembre, 1907. 3 



