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la compresión ó fuerza de deslizamiento, que en el interior 

 del sistema existiría, suponiendo que todas las hipótesis que 

 llevamos hechas se realizasen. 



Y el caso es, que en la Naturaleza, algo parecido á esto 

 debe suceder, porque este concepto de tensión, de compre- 

 sión ó de esfuerzo de deslizamiento, tiene una significación 

 práctica y material que puede medirse y que se mide en los 

 experimentos de resistencia de materiales. 



Completemos ahora la definición. 



Hemos dicho que la placa ideal ab se consideraba unida 

 invariablemente á los puntos materiales comprendidos en el 

 cilindro o 6 e de la región R' 



Consideremos ahora otra placa, a' b', muy cerca de la pri- 

 mera, ab, y unida á ella por resortes ideales. Ambas placas 

 forman como una especie de dinamómetro ideal, que imagi- 

 namos colocado en el interior del cuerpo y en el punto A, 

 para el cual queremos conocer los esfuerzos interiores. Es 

 evidente, que si los esfuerzos de las dos regiones R y R' 

 tienden á aproximar una placa á otra, en- 

 tre ellas, mejor dicho entre sus resortes, se 

 desarrollarán esfuerzos de compresión que, 

 prescindiendo de los pares de fuerza que 

 resulten, darán una resultante, la cual po-- 

 demos suponer aplicada al centro A y que 

 representará el esfuerzo de compresión en 

 el dinamómetro correspondiente á la super- 

 ficie ab. 

 Por el contrario, si la acción de las moléculas de /? y las 

 de R' tienden á separar ambas placas, resultará un esfuerzo 

 de tensión en los resortes j (fig. 36 bis). 



Y el esfuerzo de compresión ó de tensión, dividido por la 

 superficie de ab, diremos que es la compresión ó la tensión 

 por unidad de superficie sobre el plano ab que pasa por el 

 punto Ay \o mismo para las fuerzas de deslizamiento. 



Pero fijemos bien las ideas. 



b b' 





MSi 



■J1A5L 



3' ■ a i 

 Flyura 36 bis. 



