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interiores y recíprocas, según la ley de la curva de Saint- 

 Venant, y sometidos á fuerzas exteriores. 



Supongamos que el sistema ha llegado á la posición de 

 equilibrio, que es el que representa la figura. 



En el interior de este sistema imaginemos un plano, que 

 con el pensamiento materializaremos, convirtiéndolo en una 

 lámina ó placa rígida, ab; pero inerte, es decir, incapaz de 

 producir acción alguna, y además sin masa. 



Esta lámina ó plano, determinará dos regiones en el sis- 

 tema, R y R; y antes de seguir adelante haremos dos hipó- 

 tesis. 



1.^ Que dicho plano ab, aun siendo de pequeña exten- 

 sión, es muy superior al radio de actividad e. 



2^ Que todas las moléculas de la región R' comprendi- 

 das en un prisma, cuya base sea ab y cuya altura sea e, 

 están ligadas de una manera invariable á la lámina ab como 

 si este pequeño sistema fuera un sólido ideal de los que con- 

 sidera la Geometría. 



Todos los puntos materiales de la región R ejercerán atrac- 

 ciones ó repulsiones sobre los puntos A, c' c" d', d" 



del prisma abt. Pero es claro, que según las hipótesis que 



hemos hecho en otras conferencias, no todos los puntos c 



de la región R actuarán sobre los puntos c , d' , sino 



sobre los que estén dentro del radio de actividad de cada 



centro c 



• Por ejemplo, sobre el punto A, de la región R', sólo 

 actuarán aquellos puntos c que estén á una distancia de A 

 menor que £. 



Si desde el punto A como centro trazamos una semi- 

 esfera p con el radio p = í, sólo los puntos comprendidos en 

 esta semiesfera de la región R actuarán sobre A. 



Si para cada punto comprendido en el prismas 6 e hiciéra- 

 mos este cálculo, y si llamamos IIP á la resultante y pres- 

 cindimos del par resultante, que supondremos nulo ó des- 

 preciable, esta resultante nos permitirá definir la tracción, 



