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Algunos autores suponen p = 1 en las tres primeras fór- 

 mulas. 



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Una observación todavía, y ésta es fundamental. 



Al calcular en la conferencia anterior los valores de Ty N, 

 hemos obtenido la igualdad de los coeficientes X y [x; de 

 modo que las fórmulas de la Elasticidad no dependerían de 

 dos constantes, suponiendo siempre los cuerpos isótropos, 

 sino de una sola constante, y en esto difieren las fórmulas 

 de Cauchy de las fórmulas clásicas obtenidas por otros pro- 

 cedimientos, que hemos de explicar en el curso próximo. 



No es ésta una limitación que impusiera Cauchy arbitra- 

 riamente; es el resultado del método del ilustre autor y del 

 cálculo que desarrolla con dicho método, así como de las sim- 

 plificaciones que admite y aplica. 



De todas maneras, esto constituye una divergencia entre 

 unos y otros métodos, que no podíamos menos de tener en 

 cuenta y que debíamos señalar á nuestros oyentes. Todavía, 

 sobre este punto, insistiremos en otra ocasión. 



Y vamos ya al objeto principal de esta conferencia. 



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Hemos dicho, que para los sistemas limitados en el espa- 

 cio, el problema no estaba resuelto más que en su primera 

 mitad, al obtener las tres ecuaciones fundamentales del equi- 

 librio de un punto del interior del sistema. 



Falta obtener las ecuaciones de equilibrio para cualquier 

 punto de la superficie. 



Y á este fin, como problema auxiliar, hemos determinado 

 los esfuerzos interiores para cualquier punto y para tres 

 direcciones particulares sobre tres planos, que pasen por 

 dicho punto paralelamente á los planos coordenados. 



Veamos qué partido se saca de este problema de los esfuer- 



