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que coinciden con las fórmulas clásicas obtenidas por otros 

 procedimientos, con estas diferencias: que las dos constan- 

 tes X y pi se reducen á una sola, y que aparece D que gene- 

 ralmente se considera comprendida X y ^. 



Sobre esta circunstancia algo indicaremos en la conferen- 

 cia próxima. 



II.— Elementos de la teoría de la Elasticidad. 



Por José Echegaray 



Conferencia, déclnna. 



Señores: 



Tratamos en esta conferencia de indicar la solución gene- 

 ral de la segunda parte del problema de las deformaciones 

 elásticas, cuando el sistema no se extiende indefinidamente 

 en el espacio, sino que, por el contrario, está limitado en 

 éste por una ó varias superficies. 



Y para fijar las ideas no trataremos, por el pronto, más 

 que del problema del equilibrio. 



Obtuvimos en conferencias anteriores las tres ecuaciones 

 fundamentales del equilibrio para un punto cualquiera del 

 interior del sistema, que eran de esta forma: 



dx 



(x + íx)-f-+txAv+r = o}(>i) 



dy ' 



dz 



