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Vemos que en las fórmulas de las componentes del 

 esfuerzo interior, entran dos constantes, b, c: estas constan- 

 tes pueden calcularse directamente; pero esto nos conduci- 

 ría á cálculos largos y enojosos, aunque sencillos, y por esta 

 causa vamos á emplear un método indirecto que, en cierto 

 modo, será anticiparnos al método de Lame y de otros auto- 

 res de su escuela, método que hemos de explicar en el curso 

 próximo. 



El que seguiremos es el siguiente: 



Vamos á considerar en el interior del cuerpo, ó del siste- 

 ma, un paralelepípedo trirrectángulo, cuyas caras sean para- 

 lelas á los tres planos coordenados. 



Vamos á considerar asimismo los esfuerzos normales y 

 tangenciales sobre sus seis caras, expresados por los Ny T, 

 y vamos á escribir, por último, las ecuaciones de equilibrio, 

 que vendrán en función de las derivadas parciales de u, v 

 y w, con relación á x, y, z, y de las constantes h, c. 



Como este paralelepípedo puede ser tan pequeño como se 

 quiera, las ecuaciones que obtengamos expresarán el equi- 

 librio de un elemento cualquiera de la masa y deberán coin- 

 cidir con las tres ecuaciones fundamentales que obtuvimos 

 en la lección precedente, en las cuales entran las constantes 

 > y p. Y comparando ambos grupos de ecuaciones, expre- 

 saremos b y c en función de > y ¡j^. 



Esto dicho en general, que á continuación precisaremos 

 más las mismas ideas. 



Consideremos en el interior del cuerpo ó del sistema un 

 paralelepípedo trirrectángulo (fig. 41 bis), cuyas caras sean 

 paralelas á los tres planos coordenados yz, xz, xy. 



Como ya indicamos antes, admitiremos que este paralele- 

 pípedo es sumamente pequeño y designaremos sus aristas 

 por ox, oy, oz, aunque estas magnitudes no sean precisa- 

 mente las que hasta aquí hemos usado como representando 

 las componentes de la distancia r, distancia entre dos mo- 

 léculas inmediatas. 



