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Resulta, pues, que tres traslaciones y tres rotaciones infi- 

 nitamente pequeñas, considerando al cuerpo elástico des- 

 pués de las deformaciones elásticas como un cuerpo sólido, 

 satisfacen á las seis ecuaciones del equilibrio. 



Por lo tanto, los valores u, v, iv, 



« = /?! + ox + hiyZ — w^y; 

 V = hi ^ ay ^ lo^x — w^z; 

 w = h^ -\- az -{- tsi^y — lOyX, 



que son más generales que los primitivos 



u = ax, V = ax, w = ax, 

 que eran 



P P 



u = ^ X, V = : y, 



3'k -\- 2[t. 3X -|- 2[x 



P 



IV = z, 



31 4- 2p^ 



satisfacen á las ecuaciones de la Elasticidad (l)y (2). 



Mas en rigor, sólo estos valores primitivos representan 

 deformaciones elásticas; las restantes significan cambio de 

 posición, pero no cambio en la estructura del sistema, como 

 indicamos antes. 



Igual generalización puede aplicarse á todos los problemas 

 del equilibrio, y de este modo, los valores de u, v, infor- 

 man una serie de grupos que se dicen equivalentes. 



3.'' Otra observación más que tiene también mucha im- 

 portancia : 



Hemos encontrado una solución para el cálculo de las 

 deformaciones ó desplazamientos elásticos: 



u = ax; V = ay; w = az, 



