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ecuación á que puede satisfacerse, puesto que entran las 

 constantes a, b, c. 



Las presiones sobre las caras aa dd' y bb' ce son las 

 dos iguales y contrarias, y su valor es N,: esta ecuación se 

 satisface por sí misma. Puesto que M es constante, equiva- 

 le esta condición de equilibrio á 



2{L + i.)a + ->^c + -^ = 2(X -f- [.)a -f >^c +^. 



r\ r\ 



Por último, otro tanto podemos decir de las caras ab b'a', 

 dcc d' , sobre las cuales actúan por unidad de superficie la 

 misma fuerza N^ que es constante, toda vez que no contiene 

 ninguna de las variables x,y ,z. Dicha condición queda satis- 

 fecha evidentemente: 



2)-fl + (X-|- 2^)c = 2\a + {'L-^2^)c. 



El equilibrio del paralelepípedo resulta, pues, establecido, 

 y, por lo tanto, el de toda la superficie exterior, sólo con la 

 ecuación (d): las demás condiciones se satisfacen por sí 

 mismas. 



Todo esto podemos repetirlo para un punto cualquiera del 

 cilindro interior, pues bastará considerar la generatriz con- 

 tenida en el plano de las xz, construyendo para un punto 

 cualquiera de dicha generatriz un paralelepípedo infinitamen- 

 te pequeño, análogo al de la figura 47. 



Y tendremos, que para el equilibrio de esta superficie ci- 

 lindrica interior, es suficiente satisfacer á esta condición única: 



2 (•/. + [-)« + '^c - -^ ^ - Po. {b) 



Por último, establezcamos el equilibrio de las bases. Con- 

 sideremos un punto cualquiera, B (fig. 48), y construyamos 



