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(fig. 48), distarán lo mismo del eje Oz, es decir, el radio r. 

 Tendremos, pues, 



M^ = 2(\ + iK)a-}-'Lc 



rz 



N:-'=2("/. + (JL)fl + "AC+ ^^'^ 



r' 



7V3 = 2Xa+(I-f 2pi)c. 



Sobre la cara superior é inferioi actuarán N^y F por uni- 

 dad de superficie, y como las caras tienen la misma superfi- 

 cie, la condición de equilibrio sera 



ó bien 



N, = F, 

 2Aa + (X + 2[x)c = /='. 



La primera quedará satisfecha determinando conveniente- 

 mente las constantes a, b, c. 



La tercera queda satisfecha por ser una identidad, puesto 

 que, aunque contienen sus términos la variable /", su forma 



es la misma, á saber: 2(X -\- \).)a A^lc -\ — y r tiene el 



mismo valor. En cuanto á las fuerzas que actúan sobre las 

 caras add' á y bcc'b', aunque la forma es la misma, á 



saber: 2(X -|- ¡^.) -\-\c — la r es distinta, toda vez que 



r- ' 



las caras están á desigual distancia del eje, y ambas presio- 

 nes no ée equilibran de una manera rigurosa. 



Pero de las cuatro caras que hemos considerado, en rigor 

 no había necesidad de preocuparse, porque se refieren al 

 equilibrio del paralelepípedo en el interior del sólido y son 



