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Son, pues, tres ecuaciones de condición, pero hay tres 

 constantes arbitrarias a, b, c, para satisfacerlas. 



El problema queda reducido á despejar a, b,c, entre estas 

 tres ecuaciones, y á substituir sus valores en s y u, v, w. 



Tendremos, pues, 



X y 



r r 



s = ar-\ , 



r 



^_ \\-2^. r\P,-r\P, \ 



c = 



2¡x(3A + 2t.) r\-r% 2u(3/+2[.) 



^_ 1 (P,-P^)r%r\ 



2y- r\ - r\ 



\-V^ P -k r\P,-r\P , 



[ji(3"/. -1-2.;.) [jl(3X -f- 2¡x) r\ — f 



2 



O 



No insistimos en estos cálculos, que son elementales. 



Por lo demás, es claro: 



1." Que todas las fuerzas exteriores se hacen equilibrio. 



2.° Que los valores N y T, para todos los puntos del in- 

 terior de la capa cilindrica, están determinados por las fór- 

 mulas que hemos obtenido anteriormente. 



Ejemplo sexto. Movimientos inferiores de un sistema 

 elástico. 



Hasta aquí, todos los ejemplos que hemos presentado se 

 han referido al equilibrio de sistemas elásticos, generalmente 

 limitados por superficies. 



Para terminar este curso, vamos á presentar un ejemplo, 

 de lo que pudiéramos llamar, el movimiento elástico de un 

 sistema indefinido, es decir, que ocupe todo el espacio. 



En rigor, es el problema elemental de la Luz. 



El cuerpo elástico supondremos que es el éter, y admiti- 

 remos, siguiendo el método de Cauchy, que está compuesto 



